Δευτέρα 31 Οκτωβρίου 2011

Πόσο είναι το φορτίο του πυκνωτή;


Στο κύκλωμα του σχήματος δίνονται C=3 μF, L=0,03 H. Αρχικά ο πυκνωτής είναι φορτισμένος με τάση V=100 V. Κάποια στιγμή κλείνουμε το διακόπτη δ1 ενώ ο δ2 εξακολουθεί να μένει ανοικτός.
α) Να υπολογίσετε το φορτίο του πυκνωτή τη χρονική στιγμή που το ποσοστό της αρχικής ενέργειας του ηλεκτρικού πεδίου του πυκνωτή που μετατράπηκε σε θερμότητα λόγω φαινομένου Joule στην αντίσταση R, είναι 75%.
Εκείνη τη στιγμή ανοίγουμε το διακόπτη δ1 και κλείνουμε το δ2 (Θεωρούμε αυτή τη στιγμή ως t=0 για το κύκλωμα LC). 
β) Να γράψετε τους τύπους του φορτίου του πυκνωτή... 

η συνέχεια από εδώ

Κυριακή 23 Οκτωβρίου 2011

Α.Α.Τ. και κρούση


Σώμα Σ1 μάζας m1=1Kgr είναι δεμένο στο ένα άκρο οριζόντιου ιδανικού ελατηρίου σταθεράς Κ, η άλλη άκρη του οποίου είναι ακλόνητα στερεωμένη σε κατακόρυφο τοίχο. Αρχικά το σύστημα ισορροπεί με το ελατήριο να έχει το φυσικό του μήκος. Εκτρέπουμε το Σ1 κατά απόσταση d όπως φαίνεται στο σχήμα και την χρονική στιγμή t=0 το αφήνουμε ελεύθερο.

Κάποια στιγμή και ενώ το Σ1 εκτελεί την ταλάντωσή του, τοποθετείται (χωρίς αρχική ταχύτητα) σώμα Σ2 μάζας m2=3Kgr στη διεύθυνση κίνησης του Σ1 και ακολουθεί κεντρική κρούση, η διάρκεια της οποίας θεωρείται αμελητέα. Η γραφική παράσταση της απομάκρυνσης σε συνάρτηση με το χρόνο, για το Σ1 φαίνεται στο παρακάτω σχήμα

α) Να βρεθεί η σταθερά του ελατηρίου.
β) Να βρεθεί η τιμή της ταχύτητας του σώματος Σ1 πριν και μετά την κρούση.
γ) Να διερευνήσετε αν η κρούση είναι ελαστική ή ανελαστική.
δ) Για ποια άλλη τιμή της...

η συνέχεια από εδώ

Κυριακή 7 Αυγούστου 2011

Κινητική θεωρία των αερίων - Θεωρία

Για να μελετήσουμε πως συμπεριφέρεται ένα αέριο, π.χ. όταν η θερμοκρα­σία του διατηρείται σταθερή ενώ μεταβάλλεται ο όγκος του, μετρούμε με ένα μανόμετρο την πίεση που έχει το αέριο κάθε φορά και καταλήγουμε έπειτα από πολλές μετρήσεις στο γνωστό όπως θα δούμε νόμο                    ΡV = σταθερό. Η πειραματική αυτή μελέτη της συμπεριφοράς του αερίου ονομάζεται μακροσκοπική και τα μεγέθη που χρησιμοποιεί, όπως π.χ. η πίεση, ο όγκος, η θερμοκρασία ονομάζονται μακροσκοπικά ή θερμοδυναμικά μεγέθη, ή θερμοδυναμικές μεταβλητές.

η συνέχεια από εδώ

Ηλεκτρομαγνητισμός - Θεωρία

Σωληνοειδές ή πηνίο ονομάζουμε ένα σύστημα παράλληλων κυκλικών αγωγών οι οποίοι έχουν τα κέντρα τους πάνω στην ίδια ευθεία και διαρρέονται από ρεύ­ματα της ίδιας φοράς. Κάθε κυκλικός αγωγός αποτελεί μια σπείρα. Η ευθεία που διέρχεται από τα κέντρα των σπειρών λέγεται άξονας του σωληνοειδούς...


η συνέχεια από εδώ

Παρασκευή 29 Ιουλίου 2011

Συνεχές ηλεκτρικό ρεύμα - Θεωρία


Αν ένα μόνο σημείο του κυκλώματος γειώνεται, τότε ο κλάδος γείωσης δεν διαρρέεται από ρεύμα, συνεπώς οι εντάσεις των ρευμά­των στους διαφόρους κλάδους του κυκλώ­ματος δεν αλλάζουν.
Κατά τη γείωση ενός σημείου του κυ­κλώματος το σημείο αυτό αποκτά το        δυνα­μικό της Γης το οποίο κατά σύμβαση λαμβάνεται ίσο με μηδέν. Η γείωση... 




η συνέχεια από εδώ

Πέμπτη 28 Ιουλίου 2011

Δυνάμεις μεταξύ ηλεκτρικών φορτίων - Θεωρία





΄΄Ανάμεσα σε δύο σημειακά φορτία q1 και q2 που απέχουν μεταξύ τους απόσταση r, ασκούνται δυνάμεις, με φορέα την ευθεία που ενώνει τα φορτία, είναι ελκτικές ή απωστικές ανάλογα με το είδος των φορτίων και έχουν μέτρο ανάλογο του γινομένου των φορτίων και  αντιστρόφως ανάλογο του τετραγώνου της μεταξύ τους απόστασης.΄΄

η συνέχεια από εδώ

Κινήσεις φορτίου μέσα σε ομογενές ηλεκτρικό πεδίο - Θεωρία

Σύμφωνα με την αρχή της ανεξαρτησίας των κινήσεων, η κίνηση του e- μπορεί να θεωρηθεί ως το αποτέλεσμα της σύνθεσης δύο επιμέρους κινήσεων που γίνονται ταυτόχρονα. Μιας κίνησης σε έναν άξονα x κάθετο στις δυναμικές γραμμές του πεδίου και του οποίου ο φορέας θα περνάει απ΄ την αρχική ταχύτητα του e- με την οποία μπαίνει στο πεδίο, και μιας κίνησης σε ένα άξονα y παράλληλο προς τις δυναμικές γραμμές του πεδίου όπως φαίνεται στο παραπάνω σχήμα. Το e- δέχεται δύναμη σταθερή από το πεδίο με διεύθυνση παράλληλη συνεχώς στις...

η συνέχεια από εδώ

Κυριακή 24 Ιουλίου 2011

Κρούσεις - Θεωρία


Έστω σφαίρα μάζας m που κινείται με ταχύτητα υ και προσκρούει πλάγια και ελαστικά σε ακίνητο τοίχο όπως φαίνεται στο σχήμα. Αναλύουμε τις ταχύτητες πριν και μετά την κρούση σε δύο κάθετες συνιστώσες...

η συνέχεια από εδώ

Σάββατο 23 Ιουλίου 2011

Απαραίτητες γνώσεις προηγούμενων τάξεων

Ανάλυση μιας δύναμης σε δύο άλλες δυνάμεις, που λέγονται συνιστώσες, είναι η αντικατάσταση μιας δύναμης από δύο δυνάμεις οι οποίες ασκούμενες αντί γι΄ αυτήν στο ίδιο σημειακό αντικείμενο, θα προκαλούσαν το ίδιο αποτέλεσμα. Αν γνωρίζουμε τη γωνία που σχηματίζει η δύναμη με έναν από τους άξονες, μπορούμε τότε να υπολογίσουμε τις συνιστώσες της με τη βοήθεια του ορισμού των τριγωνομετρικών αριθμών στο ορθογώνιο...

η συνέχεια από εδώ


Πέμπτη 21 Ιουλίου 2011

Θερμοδυναμική - Θεωρία

Θεωρήστε ότι ένα αέριο βρίσκεται μέσα σε ένα κυλινδρικό δοχείο του οποίου το άνοιγμα κλείνεται με ένα κινητό έμβολο. Όταν το αέριο ισορροπεί, έχει όγκο V και ασκεί πίεση Ρ στα τοιχώματα του δοχείου και στο έμ6ολο. Αν υποθέσουμε ότι η διατομή του εμβόλου έχει επιφάνεια Α, τότε η δύναμη που ασκεί το αέριο στο έμβολο ισούται με F = ΡΑ. Ας υποθέσουμε τώρα ότι το αέριο εκτονώνεται σχεδόν στατικά, δηλαδή σιγά-σιγά, έτσι ώστε το σύστημα να βρίσκεται πάντοτε σε θερμική ισορροπία. Καθώς το έμβολο... 

η συνέχεια από εδώ

Μηχανικές Ταλαντώσεις - Θεωρία


Στην περίπτωση που ένα σώμα κάνει απλή αρμονική ταλάντωση (με ή χωρίς αρχική φάση) τα διαγράμματα της ολικής, της κινητικής και της δυναμικής ενέργειας της ταλάντωσης σε σχέση με την απομάκρυνση είναι:


η συνέχεια από εδώ